ploty
Przy pomocy wpisów możesz zadać autorowi pytanie, pochwalić go, poprosić o pomoc, a
przede wszystkim utrzymywać z nimi bliższy kontakt. Pamiętaj o zachowaniu kultury,
jesteś gościem :) *Jeśli chcesz odpisać konkretnej osobie, użyj funkcji " Odpowiedz" - osoba ta dostanie powiadomienie* ×
Pjerun
MESSAGE FROM THE MINISTRY OF FROG SHOP
+500 Żappsy have been added to your account! What a great customer, Chairman Suchański would be proud. Keep up the good work and you're sure to be rewarded, and remember to redeem your Hotdog ser bekon units after 9:00 P.M. by using coupon code "FROGGY"! Please visit your local [People's Glorious Żabka] In order to redeem your rations. Glory to the Żabka Communist Party!
https://cdn.discordapp.com/attachments/414588402680201226/888082574759591956/Zabka_mlotpl.mp4
Abdur.Raqeeb.al-Moradi
Poziom istotności
Przejdź do nawigacji
Przejdź do wyszukiwania
Zobacz też: wartość p i wnioskowanie częstościowe.
Przy mocy ok. 70% rozkłady prawdopodobieństwa dla statystyki testowej w hipotezie zerowej i alternatywnej w znacznej części nie pokrywają się
Rozkłady prawdopodobieństwa dla statystyki testowej w hipotezie zerowej i alternatywnej, w dwustronnym teście t dla dwóch grup niezależnych. W tym idealizowanym przypadku relatywnie duża wielkość efektu d=0,5 przekłada się na znaczną różnicę położenia obu rozkładów, a relatywnie obszerna wielkość próby N=100 na ich węższą wariancję. Te dwa parametry oraz jednostronne α=0,05 wyznaczają razem oczekiwany poziom β≈0.3 (moc statystyczną ok. 70%), ponieważ determinują jaka część obu rozkładów leży po niewłaściwie je klasyfikującej stronie krytycznych wartości testowych. W wielu powtórzeniach losowania z takich rozkładów należy oczekiwać, że ok. 30% prób z hipotezy alternatywnej i 5% z zerowej zostanie zaklasyfikowanych błędnie.
Poziom istotności (α) – przyjęte z góry dopuszczalne ryzyko popełnienia błędu I rodzaju (uznania prawdziwej hipotezy zerowej za fałszywą), pozwalające określić, powyżej jakich odchyleń zaobserwowanych w próbie test rozstrzygnie na korzyść hipotezy alternatywnej. Stosowany przy weryfikacji hipotez statystycznych i estymacji przedziałowej w podejściu częstościowym w statystyce[1][2].
Zakłada trafność przyjętego modelu statystycznego, spełnienie jego wymagań (np. o doborze próby, homoskedastyczności i braku współliniowości), oraz przestrzeganie algorytmu wnioskowania częstościowego. Łamanie tych założeń nazwano P-hackingiem; zrywa ono gwarancję że oczekiwana częstość błędów będzie zgodna z przyjętym ryzykiem. Najczęściej stosowane testy opierają się na modelu liniowym (np. test chi-kwadrat, analiza wariancji czy test t Studenta), czasem doprecyzowanym na tyle, aby rozluźnić część jego ogólnych założeń[3][4].
Determinuje, ceteris paribus, ryzyko błędu II rodzaju (β: nieodrzucenia fałszywej hipotezy zerowej; jego dopełnieniem, 1–β, jest moc testu). W tym stopniu, w jakim rozkłady statystyki dla porównywanych hipotez pokrywają się, im surowszy poziom istotności, tym niższa moc testu i większe ryzyko β. Na moc statystyczną wpływ ma także m.in. wielkość efektu i rozmiar próby[5].
W zgodzie z pierwotną propozycją Fishera oraz Neymana i Pearsona, wybór wartości α zależy od badacza, natury problemu i od tego, jak dokładnie chce on weryfikować swoje hipotezy. Jak opisuje Gigerenzer, często „bezmyślnie” przyjmuje się dwustronne α=0,025+0,025=0,05[1].
Wartość założonego poziomu istotności jest porównywana z wyliczoną na podstawie testu statystycznego wartością p (lub jego ekwiwalentem). Jeśli wartość p jest większa, rezultaty badania są niekonkluzywne. W propozycji Neymana–Pearsona, należy w tej sytuacji postępować tak jakby prawdziwa była hipoteza zerowa H0 (która zwykle postuluje brak efektu lub różnic), nie daje to jednak samodzielnych podstaw do przekonania, że tak rzeczywiście jest. Brak istotności testu w jednym badaniu nie oznacza samo w sobie, że sfalsyfikowano hipotezę badawczą. Wysokie p może wynikać również na przykład z niskiej mocy testu[2][6].
Jeśli wartość p jest niższa, można postępować tak jakby prawdziwa była hipoteza alternatywna, i o ile założenia modelu i algorytmu były dochowane, powinno to prowadzić do błędu w długim okresie tylko w odsetku realizacji testu równym α. To również nie daje samodzielnych podstaw do rozstrzygnięcia o prawdziwości hipotez. Zjawiska o bliskiej zeru wielkości efektu i bez praktycznego znaczenia mogą przekroczyć próg istotności statystycznej, np. jeśli test ma wysoką moc – np. w dużych próbach. Wykrycie korelacji nie świadczy również automatycznie o istnieniu związku przyczynowego; wnioskowanie przyczynowe wymaga odrębnego, specyficznego modelowania i realizacji testów szczegółowych hipotez zgodnych z jego przewidywaniami[2][6].
Zobacz też
poziom ufności
przedział ufności
Przypisy
Gerd Gigerenzer, Mindless statistics, „The Journal of Socio-Economics”, 33 (5), 2004, s. 587–606, DOI: 10.1016/j.socec.2004.09.033 [dostęp 2019-03-31] (ang.).
Raymond Hubbard i inni, Confusion over Measures of Evidence (p’s) versus Errors (α's) in Classical Statistical Testing, „The American Statistician”, 57 (3), 2003, s. 171–182, JSTOR: 30037265.
Earl Babbie: Badania społeczne w praktyce. Warszawa: Wydawnictwo Naukowe PWN, 2007, s. 508.
W.J. Conover, Ronald L. Iman, Rank Transformations as a Bridge Between Parametric and Nonparametric Statistics, „The American Statistician”, 35 (3), 1981, s. 124, DOI: 10.2307/2683975, JSTOR: 2683975.
Jacob Cohen, The earth is round (p < .05)., „American Psychologist”, 49 (12), 1994, s. 997–1003, DOI: 10.1037/0003-066X.49.12.997 (ang.).
Valentin Amrhein, Sander Greenland, Blake McShane, Scientists rise up against statistical significance, „Nature”, 567 (7748), 2019, s. 305–307, DOI: 10.1038/d41586-019-00857-9 [dostęp 2019-04-03] (ang.).
Bibliografia
Mieczysław Sobczyk, Statystyka. Podstawy teoretyczne, przykłady, zadania, Wyd. UMCS, ISBN 83-227-1153-0..
Kategoria:
Weryfikacja hipotez statystycznych
Menu nawigacyjne
Nie jesteś zalogowany
Dyskusja
Edycje
Utwórz konto
Zaloguj się
Artykuł
Dyskusja
Czytaj
Edytuj
Edytuj kod źródłowy
Historia i autorzy
Szukaj
Strona główna
Losuj artykuł
Kategorie artykułów
Najlepsze artykuły
Częste pytania (FAQ)
Dla czytelników
O Wikipedii
Zgłoś błąd
Kontakt
Wspomóż Wikipedię
Dla wikipedystów
Pierwsze kroki
Portal wikipedystów
Ogłoszenia
Zasady
Pomoc
Ostatnie zmiany
Narzędzia
Linkujące
Zmiany w linkowanych
Prześlij plik
Strony specjalne
Link do tej wersji
Informacje o tej stronie
Cytowanie tego artykułu
Element Wikidanych
Zaproponuj do mediów społecznościowych
Drukuj lub eksportuj
Utwórz książkę
Pobierz jako PDF
Wersja do druku
W innych językach
العربية
Azərbaycanca
Català
Čeština
Dansk
Deutsch
Ελληνικά
English
Español
Euskara
فارسی
Français
한국어
Íslenska
Italiano
עברית
Lietuvių
Magyar
Македонски
Nederlands
日本語
Norsk bokmål
Português
Русский
Simple English
Suomi
Svenska
ไทย
Türkçe
Українська
Tiếng Việt
粵語
中文
Edytuj linki
Tę stronę ostatnio edytowano 25 kwi 2021, 16:43.
Tekst udostępniany na licencji Creative Commons: uznanie autorstwa, na tych samyc
Abdur.Raqeeb.al-Moradi
Bozon Higgsa
Przejdź do nawigacji
Przejdź do wyszukiwania
bozon Higgsa
Symbol
H0
Postulowana
R. Brout, F. Englert, P. Higgs, G. S. Guralnik, C. R. Hagen i T. W. B. Kibble (1964)
Odkryta
4 lipca 2012[1]
Ładunek
0
Masa
125,3 ±0,4 (stat) ±0,5 (sys) GeV/c² (według CMS)
126,0 ±0,4 (stat) ±0,4 (sys) GeV/c² (według ATLAS)
Średni czas życia
1,56 × 10−22 s[a]
Szerokość
4,21×10−3 GeV[a][2]
Spin
0[3]
Najczęstsze rozpady
[a][2]
H → b b ¯ {\displaystyle H\to b\,{\bar {b}}} H \to b \, \bar b (56,1%)
H → 4 f {\displaystyle H\to 4f} H \to 4 f (25,9%)
H → W W ( ∗ ) {\displaystyle H\to W\,W^{(*)}} H \to W \, W^{(*)} (23,1%)
H → Z Z ( ∗ ) {\displaystyle H\to Z\,Z^{(*)}} H \to Z \, Z^{(*)} (2,89%)
H → g g {\displaystyle H\to g\,g} H \to g \, g (8,48%)
H → τ + τ − {\displaystyle H\to \tau ^{+}\,\tau ^{-}} H \to \tau^+ \, \tau^- (6,15%)
H → c c ¯ {\displaystyle H\to c\,{\bar {c}}} H \to c \, \bar c (2,83%)
Higgs
56:39
Rozmowa przed terminem odkrycia z prof. Marią Krawczyk. Podkast z serii Nauka XXI wieku
Problem z odtwarzaniem tego pliku? Zobacz strony pomocy.
Bozon Higgsa (higson)[4] – cząstka elementarna, nazwana nazwiskiem Petera Higgsa, który przewidział jego istnienie i w związku z tym dostał Nagrodę Nobla w 2013 roku.
4 lipca 2012 ogłoszone zostało odkrycie nowej cząstki elementarnej przez detektory ATLAS i CMS, w eksperymentach prowadzonych w Wielkim Zderzaczu Hadronów w CERN-ie[5]. Wyniki ogłoszone 4 lipca[6] zostały potwierdzone przez rezultaty kolejnych eksperymentów, publikowane w ciągu następnego roku. Masa odkrytej cząstki, wykrycie jej w oczekiwanych kanałach rozpadu oraz jej właściwości stanowiły mocne potwierdzenie, że jest to długo poszukiwany bozon Higgsa[7]. W kwietniu 2013 roku zespoły pracujące przy detektorach CMS i ATLAS ostatecznie stwierdziły, że cząstka ta jest bozonem Higgsa[1].
Spis treści
1 Uzasadnienie teoretyczne
2 Właściwości
3 Wyniki eksperymentalne
4 Potwierdzenie doświadczalne
4.1 Wstępne wyniki
4.2 Dalsze analizy
5 Uwagi
6 Przypisy
7 Linki zewnętrzne
Uzasadnienie teoretyczne
Istnienie tej cząstki jest uzasadniane teoretycznie mechanizmem Higgsa, polegającym na sprzężeniu pól kwantowych materii (pola fermionowe, jak pole elektronowe, pola kwarkowe, pola bozonowe – jak pola W i Z itp.) z dodatkowym skalarnym polem kwantowym, zwanym polem Higgsa, w wyniku którego poprzez spontaniczne złamanie symetrii bezmasowe cząstki modelu standardowego nabierają masy[8].
Innymi słowy, zgodnie z modelem standardowym, cząstki występujące w przyrodzie – kwarki i leptony – posiadają masę dzięki oddziaływaniu z polem Higgsa. Można by powiedzieć, że jest to rodzaj „oporów ruchu”, którego nośnikami są bozony Higgsa[9], ale ta analogia nie jest odpowiednia, gdyż na poziomie elementarnym wszystkie siły są zachowawcze.
Należy zaznaczyć, że źródłem większości masy nukleonów, takich jak proton czy neutron, nie jest mechanizm Higgsa, bo 99 procent ich masy pochodzi od energii pól gluonowych łączących składające się na nie kwarki[10].
Koncepcja mechanizmu Higgsa pochodzi od trzech prac teoretycznych opublikowanych w 1964 r. w czasopiśmie „Physical Review Letters” (w krótkich odstępach czasowych). Ich autorami byli:
François Englert i Robert Brout[11],
Peter Higgs[12],
Gerald Guralnik, Carl R. Hagen i Tom Kibble[13].
AIP-Sakurai-best.JPG Higgs, Peter (1929) cropped.jpg
Kolejno od lewej: Kibble, Guralnik, Hagen, Englert i Brout. Po prawej Peter Higgs
Poza tym te wszystkie prace były rozwinięciem idei, którą wcześniej zaproponował amerykański fizyk Philip Warren Anderson[14].
Za przewidzenie istnienia bozonu Higgsa oraz za eksperymentalne potwierdzenie jego istnienia Nagrodą Nobla w 2013 wyróżnieni zostali Peter Higgs oraz François Englert[15].
Właściwości
Cząstki elementarne, z których zbudowana jest znana materia: sześć leptonów i sześć kwarków, bozony cechowania oraz bozon Higgsa
Bozon Higgsa jest jedyną oprócz mezonów cząstką elementarną modelu standardowego pozbawioną spinu (jego spin wynosi 0), w przeciwieństwie np. do elektronu, którego spin wynosi 1/2, czy bezmasowego fotonu, dla którego wynosi 1. Jest też pozbawiony ładunku elektrycznego i koloru.
Obecne pomiary masy bozonu Higgsa dały wyniki 125,3 ±0,4 (stat) ±0,5 (sys) GeV/c² (detektor CMS)[16] i 126 ±0,4 (stat) ±0,4 (sys) GeV/c² (detektor Atlas)[17]. Jest on więc najcięższym bozonem w modelu standardowym[b].
Średni czas życia bozonu Higgsa, wynikający z modelu standardowego dla masy 126 GeV/c², wynosi 1,6 × 10−22 s (dla tak krótko żyjących cząstek określa się szerokość rozpadu Γ {\displaystyle \Gamma } \Gamma związaną ze średnim czasem życia τ {\displaystyle \tau } \tau wzorem τ = ℏ / Γ . {\displaystyle \tau =\hbar /\Gamma .} {\displaystyle \tau =\hbar /\Gamma .} Wynosi ona 4,21 × 10−3 GeV[2]).
Wyniki eksperymentalne
Symulacja zobrazowania obecności powstałego w wyniku kolizji dwóch wysokoenergetycznych protonów bozonu Higgsa w detektorze CMS w LHC. Bozon Higgsa rozpada się niemal natychmiast, tworząc tzw. dżety hadronowe. Występujące na obrazie linie proste reprezentują nowo powstałe elektrony.
Eksperymenty prowadzone w latach 1990–2000 przy użyciu akceleratora LEP w CERN wykazały, że jeżeli cząstka Higgsa istnieje, to jej masa przekracza 114 GeV[c].
Wyniki eksperymentów w LHC, a wcześniej w Tevatronie, znacząco zawęziły zakres możliwych mas bozonu, szczególnie w zakresie wysokich energii, niedostępnych przed budową tego akceleratora. Do listopada 2011 połączenie wyników uzyskanych w eksperymentach CMS i ATLAS wykluczyło na poziomie ufności 95% obecność bozonu Higgsa w zakresie energii od 141 do 476 GeV. Natomiast w zakresie od 146 do 443 GeV jego obecność wykluczono na poziomie ufności 99%, z wyjątkiem trzech małych obszarów od 220 do 320 GeV. Naukowcy szacowali też, że do końca 2012 roku wiadomym będzie, czy bozon Higgsa istnieje[18].
13 grudnia 2011 rzecznicy eksperymentów ATLAS i CMS przedstawili wyniki mówiące, że jeśli bozon Higgsa istnieje, to jego masa jest ograniczona do zakresu 116-130 GeV/c² przez eksperyment ATLAS i do zakresu 115-127 GeV/c² przez detektor CMS[9][19].
Potwierdzenie doświadczalne
Wstępne wyniki
4 lipca 2012 roku CERN ogłosił wstępne wyniki analizy danych zebranych w latach 2011–2012 przez eksperymenty CMS i ATLAS, wskazujące na odkrycie nowej cząstki elementarnej, bozonu (wyniki CMS wskazują, że ma ona masę 125,3 ±0,6 GeV/c²). Zarejestrowana cząstka prawdopodobnie jest długo poszukiwanym bozonem Higgsa, jednak potwierdzenie tej informacji będzie możliwe dopiero po dokładniejszym zbadaniu jej właściwości[20][21][22].
31 lipca zespół kierujący pracą eksperymentu (tj. detektora) ATLAS przy Wielkim Zderzaczu Hadronów w CERNie przedstawił wyniki analiz uwzględniających najnowsze pomiary przeprowadzone między kwietniem i czerwcem 2012 przy energii 8 TeV o scałkowanej świetlności akceleratora 5,8 – 5,9 fb−1. Wyniki te, opracowane w ostatnich dniach lipca 2012, dotyczyły trzech następujących kanałów rozpadu powstałego w wyniku zderzeń p p {\displaystyle pp} {\displaystyle pp} hipotetycznego bozonu Higgsa:
H → Z Z ( ∗ ) → 4 l , g d z i e l = e l u b l = μ {\displaystyle H\to ZZ^{(*)}\to 4l,\quad \mathrm {gdzie} \quad l=e\;\;\mathrm {lub} \;\;l=\mu } {\displaystyle H\to ZZ^{(*)}\to 4l,\quad \mathrm {gdzie} \quad l=e\;\;\mathrm {lub} \;\;l=\mu }
H → γ γ {\displaystyle H\to \gamma \,\gamma } H \to \gamma \, \gamma
H → W W ( ∗ ) → e ν μ ν {\displaystyle H\to WW^{(*)}\to e\,\nu \,\mu \,\nu } H \to W W^{(*)} \to e \, \nu \, \mu \, \nu
Potwierdzono zaobserwowanie nowej cząstki o masie 126 GeV/c² ±0,4 GeV/c² (szacunku statystycznego błędu pomiaru) na poziomie istotności 5,9 sigma (tj. 5,9 razy więcej od odchylenia standardowego). Oznacza to, że prawdopodobieństwo efektu podobnego do występowania nowej cząstki, lecz spowodowanego innym zjawiskiem, np. fluktuacją tła, jest mniejsze niż 1,7×10−9. Wynik ten przekracza wyraźnie wartość 5 sigma wystarczającą do uznania odkrycia nowej cząstki.
Autorzy napisali:
These results provide conclusive evidence for the discovery of a new particle with mass 126.0 ±0,4 (stat) ±0,4 (sys) GeV. (…) The observation in the diphoton channel disfavours the spin-1 hypothesis. Although these results are compatible with the hypothesis that the new particle is the Standard Model Higgs boson, more data are needed to assess its nature in detail.
Wyniki te dostarczają ostatecznego potwierdzenia, że odkryto nową cząstkę o masie 126,0 ±0,4 (błąd statystyczny) ±0,4 (błąd systematyczny) GeV. (…) Obserwacje dwufotonowych kanałów rozpadu wykluczają w zasadzie hipotezę o spinie cząstki równym 1. Mimo iż wyniki te są zgodne z hipotezą, że nową cząstką jest bozon Higgsa modelu standardowego, potrzebnych jest więcej danych do określenia szczegółów dotyczących natury tej cząstki[17].
Chociaż wyniki doświadczalne są ewidentnie zbieżne z przewidywanymi kanałami rozpadu cząstki Higgsa, kierownictwo eksperymentu zaznaczyło, że potrzebne są dalsze badania w celu jednoznacznej identyfikacji cząstki. Środowisko naukowe jednak już wtedy uznało, że podana informacja oznacza bardzo prawdopodobne odkrycie bozonu Higgsa.
Dalsze analizy
W 2013 roku badacze z CERN przedstawili dalsze wyniki oparte na analizie dwuipółkrotnie większej liczby danych niż w przypadku pierwszej informacji o odkryciu[7]. Rezultaty z detektorów CMS i ATLAS wskazują, że cząstka ta ma zerowy spin – jest pierwszą odkrytą elementarną cząstką skalarną[d] – oraz dodatnią parzystość. Teoria przewiduje, że cząstki Higgsa będą miały właśnie takie cechy[7].
Dotychczasowe wyniki nie dają jednak pewności, czy jest to bozon Higgsa z modelu standardowego, czy też może najlżejsza cząstka Higgsa z kilku istniejących, opisywanych przez szerszy model (np. supersymetryczny)[23]. Aby to stwierdzić, potrzebne będzie znacznie więcej obserwacji rozpadu tego bozonu[7].
Artykuł opisujący eksperymenty mające na celu sprecyzowanie masy bozonu Higgsa ma rekordową liczbę autorów 5154[24].
Uwagi
Według przewidywań Modelu standardowego dla masy 126 GeV.
Kwark t ma większą masę, ale jest fermionem.
W fizyce cząstek elementarnych zwykle mierzy się masę cząstek w mega- lub gigaelektronowoltach (MeV, GeV). Formalnie elektronowolt jest jednostką energii (1 eV jest to energia potrzebna do przesunięcia 1 elektronu przez barierę potencjału w wysokości 1 wolta), ale w związku z równoważnością masy i energii (E=mc²) odpowiada też ściśle określonej masie. Dla ścisłości można zapisywać masę w jednostkach GeV/c², ale zwykle przyjmuje się konwencję, według której prędkość światła w próżni jest równa jeden (por. jednostki Plancka). 1 GeV/c² ≈ 1,8 × 10−27 kg.
Znane są liczne cząstki złożone, które są bozonami skalarnymi, np. mezon pi.
Przypisy
The ATLAS and CMS collaborations. Birth of a Higgs boson. „CERN Courier”, 2013-04-26.
LHC Higgs Cross Section Working Group. Handbook of LHC Higgs Cross Sections: 2. Differential Distributions. „CERN Report 2”. arXiv:1201.3084 (ang.).
Higgsa cząstka, [w:] Encyklopedia PWN [online] [dostęp 2021-07-29].
Polska nazwa według PTF: Bernard Jancewicz: Angielsko-polski słownik nowych terminów fizycznych (pol.). Polskie Towarzystwo Fizyczne, 2011-02-15. [dostęp 2013-06-26].
Bozon Higgsa, czyli teraz jesteśmy już pewni naszej wiedzy, Polska The Times, 6 lipca 2012 [dostęp 2012-07-08] [zarchiwizowane z adresu 2014-07-14].
Bozon Higgsa: jak doszło do odkrycia „boskiej cząstki”? Forsal.pl [dostęp 2012-07-08].
Cian O’Luanaigh: New results indicate that new particle is a Higgs boson (ang.). CERN, 2013-03-14. [dostęp 2013-06-26].
Leon Lederman, Dick Teresi: Boska cząstka: jeśli Wszechświat jest odpowiedzią, jak brzmi pytanie?. ISBN 83-86868-10-4.
CERN: są sygnały, że cząstka Higgsa istnieje, PAP, 14 grudnia 2011 [zarchiwizowane z adresu 2012-07-09].
Jim Baggott: Teoria Kwantowa – Odkrycia które zmieniły świat. 2013, s. 351. ISBN 978-83-7839-483-9.
François Englert, Robert Brout. Broken Symmetry and the Mass of Gauge Vector Mesons. „Phys. Rev. Lett.”. 13, s. 321, 1964. DOI: 10.1103/PhysRevLett.13.321 (ang.).
Peter W. Higgs. Broken Symmetries and the Masses of Gauge Bosons. „Phys. Rev. Lett.”. 13, s. 508, 1964. DOI: 10.1103/PhysRevLett.13.508.
G.S. Guralnik, C.R. Hagen, T.W.B. Kibble. Global Conservation Laws and Massless Particles. „Phys. Rev. Lett.”. 13, s. 585, 1964. DOI: 10.1103/PhysRevLett.13.585.
P.W. Anderson. Plasmons, Gauge Invariance, and Mass. „Physical Review”. 130, s. 439, 1963. DOI: 10.1103/PhysRev.130.439. Bibcode: 1963PhRv..130..439A.
The Nobel Prize in Physics 2013 (ang.). Nobelprize.org., 8 października 2013. [dostęp 2013-10-08].
Observation of a new boson at a mass of 125 GeV with the CMS experiment at the LHC, „Physics Letters B”, 716 (1 ), CMS collaboration, 2012, s. 30-61, DOI: 10.1016/j.physletb.2012.08.021, arXiv:1207.7235 (ang.).
The ATLAS Collaboration, Observation of a New Particle in the Search for the Standard Model Higgs Boson with the ATLAS Detector at the LHC, CERN, 31 lipca 2012 [zarchiwizowane z adresu 2017-10-11] (ang.).
ATLAS and CMS combine summer '11 search limits on the Standard Model Higgs (ang.). 2011-11-18. [dostęp 2011-11-21].
Naukowcy coraz bliżej „boskiej cząstki”, Onet.pl, 14 grudnia 2011 [zarchiwizowane z adresu 2012-01-13].
CERN experiments observe particle consistent with long-sought Higgs boson, 4 lipca 2012 [dostęp 2012-07-05] [zarchiwizowane z adresu 2012-07-05] (ang.).
Observation of a New Particle with a Mass of 125 GeV (ang.). 4 lipca 2012. [dostęp 2012-07-05].
Obserwacja Nowej Cząstki o Masie 125 GeV (pol.). Wydział Fizyki UW, 4 lipca 2012. [dostęp 2012-07-05].
ATLAS-CONF-2017-058.
G. Aad. Combined Measurement of the Higgs Boson Mass in pp Collisions at s = 7 {\displaystyle {\sqrt {s}}=7} {\displaystyle {\sqrt {s}}=7} and 8 TeV with the ATLAS and CMS Experiments. „Physical Review Letters”. 114, 2015. DOI: 10.1103/PhysRevLett.114.191803.
Linki zewnętrzne
Cian O’Luanaigh: The basics of the Higgs boson (ang.). CERN, 2013-04-16. [dostęp 2013-06-26].
pde
Cząstki w fizyce
Kontrola autorytatywna (typ cząstki):
LCCN: sh89005038GND: 4209328-4BnF: 123974191BNCF: 55655NKC: ph705689J9U: 987007532146505171
Encyklopedia internetowa:
PWN: 3911635 Britannica: science/Higgs-boson Universalis: boson-de-higgs БРЭ: 4664997 Store norske leksikon: Higgs-boson
Kategorie:
BozonyCERN
Menu nawigacyjne
Nie jesteś zalogowany
Dyskusja
Edycje
Utwórz konto
Zaloguj się
Artykuł
Dyskusja
Czytaj
Edytuj
Edytuj kod źródłowy
Historia i autorzy
Szukaj
Strona główna
Losuj artykuł
Kategorie artykułów
Najlepsze artykuły
Częste pytania (FAQ)
Dla czytelników
O Wikipedii
Zgłoś błąd
Kontakt
Wspomóż Wikipedię
Dla wikipedystów
Pierwsze kroki
Portal wikipedystów
Ogłoszenia
Zasady
Pomoc
Ostatnie zmiany
Narzędzia
Linkujące
Zmiany w linkowanych
Prześlij plik
Strony specjalne
Link do tej wersji
Informacje o tej stronie
Cytowanie tego artykułu
Element Wikidanych
Zaproponuj do mediów społecznościowych
Drukuj lub eksportuj
Utwórz książkę
Pobierz jako PDF
Wersja do druku
W innych projektach
Wikimedia Commons
Wikicytaty
W innych językach
Afrikaans
Alemannisch
العربية
Asturianu
Azərbaycanca
বাংলা
Беларуская
Беларуская (тарашкевіца)
Български
Bosanski
Brezhoneg
Català
Чӑвашла
Čeština
Dansk
Davvisámegiella
Deutsch
Eesti
Ελληνικά
English
Español
Esperanto
Euskara
فارسی
Français
Gaeilge
Galego
한국어
Հայերեն
हिन्दी
Hrvatski
Ido
Bahasa Indonesia
Íslenska
Italiano
עברית
ಕನ್ನಡ
ქართული
Latina
Latviešu
Lietuvių
Limburgs
La .lojban.
Magyar
Македонски
മലയാളം
मराठी
مازِرونی
Bahasa Melayu
Монгол
Nederlands
नेपाली
日本語
Norsk bokmål
Norsk nynorsk
Occitan
ଓଡ଼ିଆ
Oʻzbekcha/ўзбекча
ਪੰਜਾਬੀ
پنجابی
پښتو
Plattdüütsch
Português
Română
Русский
संस्कृतम्
Shqip
Sicilianu
සිංහල
Simple English
Slovenčina
Slovenščina
کوردی
Српски / srpski
Srpskohrvatski / српскохрватски
Suomi
Svenska
Tagalog
தமிழ்
Татарча/tatarça
తెలుగు
ไทย
Türkçe
Українська
اردو
Tiếng Việt
Winaray
吴语
Yorùbá
粵語
中文
Edytuj linki
Tę stronę ostatnio edytowano 4 lip 2022, 18:18.
Pjerun
MESSAGE FROM THE MINISTRY OF FROG SHOP
+500 Żappsy have been added to your account! What a great customer, Chairman Suchański would be proud. Keep up the good work and you're sure to be rewarded, and remember to redeem your Hotdog ser bekon units after 9:00 P.M. by using coupon code "FROGGY"! Please visit your local [People's Glorious Żabka] In order to redeem your rations. Glory to the Żabka Communist Party!
https://cdn.discordapp.com/attachments/414588402680201226/888082574759591956/Zabka_mlotpl.mp4
Pjerun
MESSAGE FROM THE MINISTRY OF FROG SHOP
+500 Żappsy have been added to your account! What a great customer, Chairman Suchański would be proud. Keep up the good work and you're sure to be rewarded, and remember to redeem your Hotdog ser bekon units after 9:00 P.M. by using coupon code "FROGGY"! Please visit your local [People's Glorious Żabka] In order to redeem your rations. Glory to the Żabka Communist Party!
https://cdn.discordapp.com/attachments/414588402680201226/888082574759591956/Zabka_mlotpl.mp4